Распространение радиоволн в возмущенной ионосфере : сборник научных трудов / Академия наук СССР, Кольский научный центр, Полярный геофизический институт ; редакционная коллегия: Н. А. Горохов (ответственный редактор) [и др.]. - Апатиты : [б. и.], 1989.

H(hg, hf0) = 0.83. Отсвдавидно, чтововремявозмущенияприfpa6 < МПЧ, ПРО достаточнохорошоотслеживаетвариацииhfb , т.е. вариациивысотыn = sin 0ц, где п- коэффициентпреломлениясреды, еп - уголподходарадиолучакслою. Вовторомвременноминтервале, когдаf ^ | МПЧ, всенаоборот- радиосигнал отслеживаетвариациивысотыhf0, т.е. области, ответственнойзарассеяние ПРО. Нарисунке1а пунктирнойлиниейпоказаныреальныепотериПРСнарадио трассе, тамжепунктирнойлиниейсточкамиобозначенопоглощениеКРИначас тоте32 МГцвобе,Лопарская (праваяшкала), наоснованиикоторогопометоди ке, изложеннойвработах/2,3/, были рассчитаныпрофилиэлектроннойконцент рацииN(h) ввысотноминтервале60-110 км. Здесьследуетотметить, чтоточ ностьрасчетаue (h) темменьше, чемменьшеуровеньпоглощенияКРИ. Частота столкновений')en(h), необходимойдлярасчетакоэффициентапоглощения, апрок- симироваласьпрямымилиниямиподанным, представленнымвработе/3/: возму щенныйпериод: lg 0en = (1470-7 h)/I50; невозмущенныйпериод: lg ^еп= (169.5-ь)/15, гдеh - высотаслоя, км. Нарисунке1а сплошнойлиниейпоказаныожидаемыепотериэнергииКВ-сиг- нала, рассчитанныепоужеизвестнымNe(h) и^en(h) сучетомнаклонногорас пространенияивременираспространеният.Изэтогорисункавидно, чтововре мявозмущенияминимальноерасхождениемеждуэкспериментальнымизначениями потерьъэирасчетнымиLT достигаютЬэ- LT = дЬ=* 2-5 дБ (19.15-20.I5UT), максимальное дЬ= -45- +30 дБ. Такимобразом, прианализерезультатовэкс периментапонаклонномузондированиюавроральнойионосферыКВ-радиосигнала- ми приходитсясталкиватьсясситуациями, когда: реальныепотеристочностью +5 дБсоответствуютрассчитанным; реальныепотерипревышаютрассчитанныена 20-30 дБ; реальныепотеризначительнонижерассчитанныхна30-40 дБ. Впер вомслучаепрофильэлектроннойконцентрации, рассчитанныйизданныхпопогло щениюКРИ, внаибольшейстепенисоответствовалреальному. Здесьмеханизмот бораэнергиибылчистостолкновительным- неотклоняющеепоглощение. Вовто ромслучае, по-видимому, вотборэнергииотKB-радиосигналаподключилисьне киедругиемеханизмыослабления, связанныесколлективнымипроцессамивионо сфернойплазме, приводящимикувеличениюэффективнойчастотыстолкновений /6-18/. Втретьемслучаеосуществляетсясвоеобразная"подкачка" энергииот средыкрадиоволне. Наиболеевероятныммеханизмомусиленияявляетсяфокуси ровкарадиосигналанеоднородностями- линзами, расположенныминижеточкиот ражения(n(h) = ein 0). Здесьследуетотметить, чтоявлениеусилениянаблю далосьвмоменты, когдаточкаотраженияотносительнобыстроперемещалась вниз. Нарисунке2 сплошнойлиниейпоказандифференциальныйвкладслоятол щиной5 кмвнеотклоняющеепоглощениеKB-сигналаначастоте4.6 МГцнаконк ретнойрадиотрассевовремявозмущения. Цифрыукривыхсоответствуютуровню поглощенияКРИначастоте30 МГцвдецибеллах, измеренноговобе.Лопарская. Иарисункавидно, чтоосновныепотерирадиосигналиспытываетвинтервале высот75-90 км. Пунктирнойлиниейпоказанвкладспорадическойионизациив Е-областиполярнойионосферывослаблениеПРС, приNe (h = ПО км) = 10® См-3. ПоэтомуинтегральныйвкладслояЕа.вослаблениеПРСможет, взави симостиотхарактеравозмущения, достигать15-25 дБ. Какбудетпоказанони же, вслучаеразвитиявысокочастотнойплазменнойтурбулентностипоглощение вЕ-слоеможетдостигать50 дБзасчетувеличения^афф- УровеньпотерьПРСвовторомвременноминтервале (т.е. после22.00ОТ) практическитакойже," какивпервомвременноминтервале, хотягеофизическая ситуацияпринципиальнодругая. ПосколькупоглощенияКРИвэтомвременномин терваленебыло, следовательно, небыловторжениявысокоэнергичныхчастиц, 10