Распространение радиоволн в возмущенной ионосфере : сборник научных трудов / Академия наук СССР, Кольский научный центр, Полярный геофизический институт ; редакционная коллегия: Н. А. Горохов (ответственный редактор) [и др.]. - Апатиты : [б. и.], 1989.

Заметим, чтоформулы(8)-(II) справедливыпридостаточномаломотношении va/v. Существуетобластьконвекцииволн, гдеможнопренебречьиндуцированным расеяниемнатепловыхионах. Этоследует, по-видимому. изфизическихособен ностейданногонелинейногопроцесса. Изуравнения(6) видно, что (дляw1 ) определяетсяw+. Надостаточномудаленииотэкваториальнойплоскостикольце воготоканаборКизволновогопакетаи, следовательно, конус дв„, "напол- —— ненный" волнами, существенноотклоняютсяот B Q , причем o c b j c o H y c a V/ несов падаетсосьюконусаw". Крометого, вполневероятно, чтоw+ >> w”всевер-, номполушариииW" >> w+ вюжном(особеннодляволнR-моды, ибоониуходят изкольцевоготокаиневозвращаютсяобратно, вотличиеотволнL-моды). В области, гдеможнопренебречьнелинейнымрассеянием, стационарныеуравнения (7) легкоинтегрируются: ТрудностьсостоитвопределенииW (3 = SQ) ивыбораSQ. Вероятно, поверхность s0 можновыбратьнагранице (7) - там, гдеинтенсивностькольцевоготокаеще достаточновелика. Угол0C (S) осиконуса д6снаходитсяиззадачилучевого распространения, например, сграничнымусловием6С(SQ) = 0. Область, гдеможнопренебречьвыносомэнергии, можноназватьобластью генерации, аобласть, гдеможнопренебречьнелинейнымрассеянием, - областью конвекци волн. Всвязисвозбуждениемволновойактивностиальфвеновскихибыстрыхмаг нитозвуковыхволн(какврамкахквазилинейныхпроцессов, такинелинейных) остростоитпроблемаучетатяжелыхионов/32,7/. Преждевсегонеобходимаде тальнаялинейнаятеорияволнвплазместяжелымиионамивовсемдиапазоне угловраспространенияот0 до^г/2 иширокойобластичастот (дляплазмыбез тяжелыхионовтакаятеорияблизкакзавершению/26,28,29/). Деловтом, что тяжелыеионы, ответственныезалинейнуютрансформациюволн, нагревчастиц вблизисвоихгирочастот, могутвлиятьнараспространениеволн, формирование энергетическогоспектраволнит.д. Покаисследованотольковлияние0+ , наинкрементионно-циклотронныхволнлишьдляквазипараллельногораспростра нения. Чрезвычайноважноисследованиеусловийвозбуждениякольцевымтокомпря моиопосредованнодругихволновыхмод- быстроймагнитозвуковой/28,29,32/, нижнегибридной/7/, звуковой, замагниченнойзвуковой, таккакэтиволнымогут весьмаэффективновзаимодействоватьстепловойплазмой. Такихработочень шло. Вопросуовзаимодействиикольцевоготокасотносительнохолоднойплазмой плазмосферыинагревае черезплазменныемеханизмыпосвященыработы/4,7,10, 12,18-20/. Вработе/10/ полученыоценочныеформулыдляионныхтемператур фоновойплазмыпутемприравниванияэнергии, потребляемойальфвеновскимишума ми, иэнергииподогретыхфоновыхчастиц, которые, якобы, послеподогревана чинаютбезстолкновенийдвигатьсявдольсиловыхтрубокивысыпаютсявионо сферу, Думается, чтоэтонесовсемверно, таккаквозможныэф|>ектыаномальной теплопроводности, идлинасвободногопробегачастицможетсущественносокра титься/19,20/. Вработе/18/ произведенмеханическийрасчетпоформулам /10/ температурчастицвовнешнейплазмосфередляразличныхусловий. Вработе /19/ показанрасчетэлектронныхтемпературиэффективныхчастотстолкновений вплазмосфересиспользованиемквазилинейногоуравнения, причемспектральф- w - w (з - s o ) j -2 | r ds/vrp ( 12 ) о 61