Распространение радиоволн в возмущенной ионосфере : сборник научных трудов / Академия наук СССР, Кольский научный центр, Полярный геофизический институт ; редакционная коллегия: Н. А. Горохов (ответственный редактор) [и др.]. - Апатиты : [б. и.], 1989.

накачкимоглабыявлятьсяисточникомрадиоизлученияначастотевторойгармо ники. Спектртакогорадиоизлучениядолжениметьшумовойхарактер. Однако, как ужеговорилосьвыше, впервыхэкспериментахбылоустановлено, чтоспектргар моникинеявляетсяшумовым. Многочисленныепоследующиеэкспериментыподтвер дилиэтои, крометого, убедительнопоказали, чтоспектрвторойгармоники практическимонохроматйчен ники(fH = 5.5 МГц) непревышало10' относительноеуширениечастотногоспектрагармо- Изграфиков (рис.7-9) следует, чтоот- t7.i0.S5r, /ем но ils io h is.oa' 1 r M U io № Wa ' dtnc Рис.7. Соотношениеуширенийспект ров.I иПгармоник. 27.10.85 г. 2 ношениешириныспектрасигнала гармоникикширинеспектрасиг налаволнынакачкинепревышало 5. представленывеличиныуширения спектрасигналагармоники, наблю даемыевэкспериментах, можнови деть, чтомаксимальноеуширение достигало7 Гц. Такимобразом, несмотрянато, чточастотасиг налагармоникипревышала, аиног даизначительнопревышала МПЧрадиотрассы, спектрэто госигналабылпрактически монохроматичным. Нижепред лагаетсямеханизмионосфер нойгенерациирадиоизлуче ниянаудвоеннойчастоте волнынакачки, объясняющий щТ*'ТЙГ*t<Й9 4,&пиШ ’4 t li55(7.0005 Юtuc наблюдаемыевэкспериментах особенности. Известно, чтовэлект рическихполях, превышающих повеличинехарактерное 28.J0.8fr. У Рис.8. Тоже, чторис.7. 28.10.85 г. плазменноеполе, токи, индуцированныерадиоволной, становятсянелинейной функциейприложенногополя i 91 at Э е at + X, Э е 2 at + X д£ зat (i) Следовательно, частьэнергиимощныхрадиоволн, распространяющихсявионосфе ре, пойдетнавозбуждениенелинейныхтоковибудетпереизлучатьсяионосфер нойплазмойначастотах, отличныхотчастотэтихрадиоволн. Способностьпере- излучать, атакжеспектрэлектромагнитногоизлучениябудутопределятьсяпара метрамволнынакачкиифизическимиусловиямивионосфере. Рассмотримэтот вопросболееподробнодляслучая, когдавионосферераспространяетсяодна мощнаярадиоволнасчастотой w (волнанакачки). Считаемраспространениевер тикальным(вдольосии) иограничимсяучетомлишьквадратичнойзависимости поляризуемостиионосфернойплазмыотполяволнынакачки. Притакихпредполо женияхволновойпроцессвионосферномслоебудетудовлетворятьуравнению: д2Е2 V й t2 д2Е э? = „2 Э2В О, ( 2 ) где I + 4 ^ % и , п(ш) - показательпреломленияионосфернойплазмыв линейномприближении/3/. 50