Распространение радиоволн в возмущенной ионосфере : сборник научных трудов / Академия наук СССР, Кольский научный центр, Полярный геофизический институт ; редакционная коллегия: Н. А. Горохов (ответственный редактор) [и др.]. - Апатиты : [б. и.], 1989.

105 км, анавысотах90 и120 кмонауменьшаетсянапорядокиболее. Эти мелкомасштабныефлюктуациипорождаютавроральноерассеяниерадиоволнУКВ-и СВЧ-диапазонов. Изобщейтеориирассеяниярадиоволнслабыминеоднородностями /2/ следует, чтоинтенсивностьрассеянногооигналазависитотпоперечника рассеянияединичногообъемас^0 (2к), величинакоторогопропорциональна сред неквадратичнымфлюктуациямконцентрации < a n 2> : (,2k.)= <дЫ> ^ Сучетомтого, что<лн2) зависитотвысотыh, этовыражениеможнопе реписатьввиде: <^0(21Г) - лЛ ( ^ 2 ) f(2?), (I) ° Ah гдеg - некотораяфункция, описывающаявысотноераспределениесреднеквадра тичныхфлюктуаций. функциюg(h), входящуюввыражениедляcr-Q , можноопреде литьэкспериментальнопоракетнымданным. Нодлястатистическогоусреднения поансамблютребуетсясерияракетныхпусков. Такиеэкспериментыдосихпор непроводились, ифункцияg(h) внастоящеевремянеизвестна. Существуетпринципиальнаявозможностьнепосредственногоопределения этойфункциипоназемнымэкспериментальнымданнымобинтенсивностиаврораль- ныхрадиоотражений. Интенсивностьрассеянногосигналаврадиолокацииопреде ляетсяимпульсным(радиолокационным) поперечникомрассеивающегообъема которыйсвязанспоперечникомрассеянияединичногообъема<г0 соотношением: ‘''у - n i G°odV’ (2) гдеG - диаграмманаправленностиантенны. Длятого, чтобывыделитьфизическийсмыслпредлагаемойметодики, упростимин теграл(2), опустиввнеммалосущественныедетали. Будем, какобычно, считать Землювинтерваледальностейг < IQ3 кмплоскойивыберемвкачествеперемен ныхинтегрированиянаклоннуюдальностьг, высотуh иазимутальныйуголт. Диаграммунаправленностивазимутальнойплоскостиg1(г) будемсчитатьна столькоузкой, чтове пределахможнонеучитыватьзависимость отг, т.е. полагать: crQ(2k) a %[2k, 2к sin V (r,h)J , (3) аввертикальной- настолькоширокой, чтовпределахрассеивающегослоя2oh е можносчитатьпостоянной g 2 = G2(h0 ,r). Тогдаинтеграл(2) сучетом(I), (3) ивпредположениималойдлительностизондирующегоимпульсаtH , запишется ввиде: °"v(r) * 4JTa Ы^А^ g ^----j i [2k, 2k-einv(h,r)]dh, (4) о 2jr ot г где A » г — — - G2(h0,r)] G^rJdr. о Рассмотримвначалеобычныйспособинтерпретацииэтогоинтеграла. Изформулы(4) видно, чтоеслиполутолщинарассеивающегослоя A h до статочномалаифункциюg можносхорошимприближениемзаменить£-функцией тк в(ттг) ~ * (h-ho)* 31